本文主要是介绍【你也能看得懂的电磁场与电磁波系列连载 13】，希望对大家解决编程问题提供一定的参考价值，需要的开发者们随着小编来一起学习吧！
在上一个连载里面，我们引入了真空和介质中的安培环路定理。那么这样，我们就可以非常方便地求解某些对称的磁场了。那么很电场类似，在学习磁场时，我们也需要讨论一下磁场的边界条件。
说实话，磁场边界方程的推导和静电场里面的思路几乎一模一样。所以我们这里简单看一看：
我们首先根据静磁场的第一个方程：
那么我们有： n ˉ ⋅ B 1 ˉ − n ˉ ⋅ B 2 ˉ = 0 \bar{n}\sdot \bar{B_1} - \bar{n}\sdot \bar{B_2} = 0 nˉ⋅B1ˉ−nˉ⋅B2ˉ=0
即我们得出——静磁场在边界处的法向方向连续。
接下来，我们根据静磁场的第二个基本方程：
可以得到： H 1 ˉ ⋅ a t ˉ − H 2 ˉ ⋅ a t ˉ = J s ˉ \bar{H_1}\sdot \bar{a_t} - \bar{H_2}\sdot \bar{a_t} = \bar{J_s} H1ˉ⋅atˉ−H2ˉ⋅atˉ=Jsˉ
根据我们在连载8里面的分析，就可以得出：
所以我们可以得知：磁场的切向方向是不连续的！（当然 ，如果是理想的分界面：即没有面电流的情况下那就是连续的）
那么这就是静磁场的边界方程啦，其实我们回过头再来看一看安培环路定理，其实，安培环路定理已经暗暗地向我们揭示了电生磁的规律了。但是还没完，在下一个连载里面，我们将给大家展示安培环路定理的矛盾之处，并且将会修正我们现在的安培环路定理， 得到真正意义上能够描述电生磁的 M e x w e l l Mexwell Mexwell 的另一个方程！
这篇关于【你也能看得懂的电磁场与电磁波系列连载 13】的文章就介绍到这儿，希望我们推荐的文章对编程师们有所帮助！
